“稍等一。”

    句话，法拉第忽然皱起了眉，打断了徐云。

    显。

    此经隐隐现了掉队迹象：

    “罗峰学，用tanθ替代sinθ意义？”

    徐云又了小麦，小麦当即领：

    “法拉第先，因为正切值tanθ还代表一条线斜率呀，也就代表曲线某一导数。”

    “正切值表达式tanθ=c/b，建一坐标系，c刚就线y轴投影dy，b就x轴投影dx。”

    “值刚就导数dy/dx，也就tanθ=dy/dx。”

    法拉第真听完，了钟纸演算了一番，旋即恍然一拍额：

    “原来此，了，请继续吧，罗峰学。”

    徐云，继续解释：

    “因为波函数f(x，t)关x和t元函数，所求某一偏导数。”

    “正切值就等偏导数tanθ=?f/?x，原来波动方程就写成样......”

    随徐云纸写了一方程：

    T（?f/?xlx △x-?f/?xlx）=μ·Δxa?2f/?t2。

    起来前复杂一些，现场些老目光，却齐齐亮了。

    了一步，接来思路就清晰了。

    方程除Δx，左就变成了函数?f/?xx Δx和x值差除Δx。

    其实就?f/?x函数导数表达式。

    也就。

    除一Δx，左就变成了偏导数?f/?xx求一次导数，就f(x，t)x求阶偏导数了。

    面经用?2f/?t2来表示函数t阶偏导数，里然就用?2f/?x2来表示函数x阶偏导数。

    然除T，得方程就简洁了：

    ?2f/?x=μ?2f/T?x2。

    脑还没话便发现.....

    μ/T单位.....

    刚就速度平方倒数！

    也就一量定义成T/μ平方，量单位刚就速度单位。

    象，速度然就波传播速度v：

    v2=T/μ。

    因此将值代，一最终公式便现了：

    ?2f/?x=?2f/v2?x2。

    公式世又叫......

    经典波动方程。